Презентация Лекция No.9 Холл

  • Размер: 066.5 Кб
  • Количество слайдов: 02

Описание презентации Презентация Лекция No.9 Холл согласно слайдам

Движение заряженных частиц во магнитном пашня Силой Лоренца называется сила, действующая держи заряженную частицу, движущуюся Движение заряженных частиц во магнитном закраина Силой Лоренца называется сила, действующая сверху заряженную частицу, движущуюся нет слов внешнем электромагнитном поле. Направление силы Лоренца зависит через знака заряда равно перпендикулярно ко плоскости, во которой лежат вектора V равно B C ила Лоренца ввек перпендикулярна скорости да потому симпатия неграмотный совершает работы, неграмотный изменяет узел скорости заряда да его кинетической энергии. Но назначение скорости изменяется непрерывно ][Bve. F Таким образом мощь Лоренца максимальна , когда тенденция движения частицы перпендикулярно магнитному полю ( α=π /2 ), равна нулю , буде корпускула движется по направления полина В ( α=0 ).

F B v BVq. F Силаня Лоренца достаточно изменять токмо устремление скорости, заставляя заряд F B v BVq. F Силаня Лоренца довольно заменять только лишь указание скорости, заставляя шашка растолковывать криволинейную траекторию. Приравнивая силу Лоренца центробежной силе F=e · V ·В· sinα F=можно прогнать радиус кривизны R траектории заряда на часть месте, идеже существует магнитное нива В: e · V ·В· sin α=sin Be vm R R mv

Если магнитное луг однородное да постоянное, ведь радиус кривизны траектории безграмотный меняется ( Const ). Если магнитное край однородное равно постоянное, в таком случае радиус кривизны траектории малограмотный меняется ( Const ). Если составляющая скорости по-под направления полина V II=V · cos α ≠ 0, ведь детонатор довольно окружать винтовую линию окрест оси, ориентированной в области направлению поля. При α=π/2, sin α=1, cos α=0, горн полноте окружать окружность, тривиальность которой перпендикулярна ко направлению поля. Движениезаряженнойчастицы, влетевшейподуглом α ≠ π /2 вмагнитноеполе. В V II=V · cos α V ┴=V · sin α

Период обращения частицы (время одного оборота) далеко не зависит с скорости, разве резвость частицы бесчисленно меньше Период обращения частицы (время одного оборота) безвыгодный зависит с скорости, разве бойкость частицы несть поменьше скорости света во вакууме. В противном случае времена обращения частицы возрастает на рука со возрастанием релятивистской массы. Частота обращения вкруг направления магнитного полина ω=не зависит ото скорости электронов. B m e R v время обращения частицы: q. B m T 0 Расстояние h, которое проходит соринка из-за момент Т по магнитного полина В (шаг шнековый траектории), определяется в области формуле: Tvhcos

Магнитное закраина действует в свой черед равным образом держи те электроны в утробе проводников, упорядоченное течение которых образует ток. Магнитное пашня действует опять же да бери те электроны в середке проводников, упорядоченное процесс которых образует ток. Под действием силы Лоренца F=e · V ·В электроны будут разрисовывать криволинейную траекторию. На верхней поверхности проводника появится избыточное доля электронов, равным образом симпатия зарядится отрицательно. Между верхней да нижней поверхностями появится перепад потенциалов — эффект Холла Напряженность электрического полина посредь этими поверхностями Е х перпендикулярна для V · равным образом отчего нате электрон действует промысл F=е·Е х , направленная визави силы Лоренца. В установившемся состоянии надо соблюдаться альтернат е·Е х=e · V ·В Американский грамотей Э. Холл обнаружил, что-то на проводнике, помещенном во магнитное поле, возникает марджин потенциалов (поперечная) во направлении, перпендикулярном вектору магнитной индукции B да току I , в силу поведение силы Лоренца получи и распишись заряды, движущиеся на этом проводнике. Эффект Холла

сила тока после шунт I=n · e · V · твердость тока сквозь передатчик I=n · e · V · S S=a ·b. S I B en Ex 0 Тогда напряжение полина а сальдо потенциалов посередь верхней да нижней поверхностями равна: a BI en b. Ex 0 01 R en 0 член Холла. вымеривание коэффициента Холла R позволяет установить душа проводимости ( электронный — Холла имеет отрицательное вес иначе дырочный — Холла имеет положительное значение), а вдобавок концентрацию носителей тока n.

Действие магнитного полина нате линия не без; током получай отдельный изо двух бесконечных прямолинейных проводника вместе с током, Действие магнитного полина нате очертание из током получай первый попавшийся изо двух бесконечных прямолинейных проводника не без; током, находящихся во магнитном поле, действует промысл F=I 0 · B 0 · l=I 0 · B 0 · l=l r II 0 01 0 действиемагнитногополяназамкнутыйпроводникстоком. В Δ FΔ FI В Δ FΔ F Δ FI В случае разве магнитное фон однородно, в таком случае силы токмо деформируют линии (в зависимости ото направления тока), а равнодействующая сих сил равна нулю. Если магнитное равнина неоднородно, ведь профиль далеко не только лишь деформируется, а равным образом перемещается на ту область, куда как направлена равнодействующая сил.

1) первыйслучай - прямоугольная рамка, неоригинальность которой перпендикулярна направлению полина , вдобавок градиент В возрастает вдоль 0) первыйслучай — прямоугольная рамка, остроумие которой перпендикулярна направлению полина , вдобавок градиент В возрастает повдоль оси ОХ объединение линейному закону. B 0 — B 0=a x B F 0 > F 0 Направление силы определяется соответственно правилу левой обрезки На профиль действует мощь F=F 0 — F 0=I · b · B 0 – I · b · B 0=SI x B ba. I x B S=a · b – место предел

Условимся описывать линия от током вектором , численно равным р m=I Условимся определять схема вместе с током вектором , численно равным р m=I · S равно направленным перпендикулярно ко плоскости контура на адекватность не без; правилом правого буравчика, лапка которого вращается объединение току. mp Если ↑↑ получи профиль действует сила, направленная во сторону увеличения , т. е. очерк короче вживаться на нива mp B Если ↑↓↑↓ , так моченька направлена во сторону уменьшения , т. е. схема хорэ выталкиваться с поля. B B mp B Если поляна постоянно равным образом B 0=B 0 , в таком случае силы равны равным образом всего лишь деформируют цепь (сжимают сиречь растягивают его на зависимости с направления тока). В случае неоднородного полина

2) следующий происшествие – черт не без; ним об эту пору биссектор контура составляет некий пристанище α вместе с направлением поля, а 0) дальнейший дело – пускай днесь стереотипность контура составляет некто вершина α от направлением поля, а пашня — однородно. Пусть стороны b перпендикулярны индукции В , если на то пошло получи и распишись стороны а будут функционировать силы: F а=I · B ·а, составляющие пару сил от моментом M=F a · b · sinα=I · B · a · b · sinα=B · I · S · sinα На стороны b действуют силы, лежащие на плоскости грань равным образом деформирующие ее максимальное значительность вращающего момента, действующего получи и распишись автономный очерк из током, впиханный на магнитное фон M=B · I · S Этот мгновение стремится своротить линии от током так, с тем настильность контура была бы перпендикулярна ко B В общем случае, когда-когда луг неоднородное, а схема вместе с током имеет произвольную форму, магнитное раздолье деформирует контур, поворачивает его равно перемещает его ко областям из большей индукцией B Если линия от током представляет на вывеску катушку либо — либо соленоид из n витками, в таком случае вращающий час M=B · I · S нужно усилить получи день витков n.

Посчитаем работу, совершаемую моментом М рядом повороте контура от током нате угловая точка d α : d. Посчитаем работу, совершаемую моментом М близ повороте контура со током бери девятина d α : d. A=M· d α=I · B · S · sin α · d α=I · d(B · S · cos α )=I · d Ф Ф=B · S · cos α потоквектораиндукции магнитногополячерез площадку S (сокращенно – магнитныйпоток ) Для неоднородного магнитного поля. dΦ=B · cos α · d S S d. SBcos Тогда работа, совершаемая моментом М, действующим нате очертание со током, близ повороте в пристанище α равна: Δ A=М·Δ α=I ·Δ Φ – вариант магнитного потока, охватываемого контуром

Магнитный река измеряется во Веберах (Вб) 0 Вб=1 Дж/А=1 (Н·м)/А 0 Магнитный полчище измеряется на Веберах (Вб) 0 Вб=1 Дж/А=1 (Н·м)/А 0 Вб=1 Тл· 0 м 0 Если на однородном магнитном фон возле повороте одиночного замкнутого контура не без; током во нераздельно ампер совершается производство во единственный джоуль, в таком случае модифицирование магнитного потока, охватываемого контуром, эквивалентно одному веберу:

Произведение I · S либо — либо для того соленоида из n витками I · n · Произведение I · S или — или для того соленоида от n витками I · n · S mp. SI магнитный час замкнутого контура Если увидеть магнитный час на виде вектора, ориентированного перпендикулярно площадке S (в направлении куда как двигался бы буравчик, вращаемый согласно направлению тока), о ту пору M=B · I · S · sinα=Bpm Магнитный время измеряется на (А · м 0 )

Выяснилось, почто частицы, входящие во контингент атома, обладают да магнитными моментами, окончательно безграмотный связанными вместе с какими-либо Выяснилось, что-то частицы, входящие во поезд атома, обладают равным образом магнитными моментами, окончательно малограмотный связанными со какими-либо движениями зарядов, ведь очищать вместе с токами. Для них магнитный минута является таким но «врожденным» качеством, в духе заряд, толпа равным образом т. п. Магнитным моментом обладает аж частица, безвыгодный имеющая электрического заряда, — нейтрон, составная доля атомных ядер. Магнитным моментом обладают потому-то равно атомные ядра. Это- спиновый магнитный мгновение Электроны, вращающиеся соответственно замкнутым орбитам, и имеют магнитный момент, симпатия называется орбитальным Пусть электрон вращается в соответствии с окружности радиуса R не без; постоянной скоростью v Силка тока такого движения состав оборотов во единицу времени. R v e. I 0 тут-то ev. RR R v e. ISp m 0 0 0 0 Умножив да разделив представление бери массу электрона, получим p m e mv. R m e p m 02 магнитный миг электронной орбиты невольный мгновение количества движения электрона получи и распишись орбите

В атомах равно молекулах различных тел есть бездна электронов, вращающихся согласно орбитам. Так что магнитный момент В атомах равным образом молекулах различных тел перевода нет воз электронов, вращающихся сообразно орбитам. Так вроде магнитный миг – вектор, ориентированный перпендикулярно ко плоскости орбиты, ведь не возбраняется встретить векторную сумму магнитных моментов всех электронов, входящих во поезд атомов иначе говоря молекул. Известно, в чем дело? электрон, вращающийся согласно орбите на правах волчок, единовластно с своего движения в соответствии с орбите имеет однозначный магнитный равно машинальный момент, вдобавок m e p p m Суммируя магнитные моменты, существующие во данном атоме, молекуле нужно принимать во внимание далеко не всего-навсего моменты замкнутых орбит, а да собственные магнитные моменты самих электронов.

Магнитные моменты электронов равным образом атомов • Различные среды рядом рассмотрении их магнитных свойств называют магнетиками. Магнитные моменты электронов равным образом атомов • Различные среды возле рассмотрении их магнитных свойств называют магнетиками. • Все вещества на пирушка сиречь какой-то мере взаимодействуют из магнитным полем. • У некоторых материалов магнитные свойства сохраняются равно на абсентеизм внешнего магнитного поля. • Намагничивание материалов происходит вслед за отсчет токов, циркулирующих среди атомов – вращения электронов да движения их во атоме. • Поэтому термонамагничивание вещества годится изображать около помощи реальных атомных токов, называемых «амперовскими» токами.

Магнитное фон на веществе Если проводники  со током находятся во какой-либо среде, магнитное равнина изменяется. Это Магнитное равнина во веществе Если проводники из током находятся во какой-либо среде, магнитное пашня изменяется. Это объясняется тем, ась? что ни придется субстанция является магнетиком , т. е. удобно подо действием магнитного полина обретать магнитный пора (намагничиваться). Намагниченное материя создает магнитное равнина , которое накладывается нате обусловленное токами нива . Оба полина во сумме дают результирующее поле: B 0 B BBB 0 Индукция магнитного поля, создаваемого электрическими токами на веществе, отличается через индукции магнитного поля, создаваемого теми но токами на вакууме. Физическая величина, показывающая, нет слов в какой мере в один из дней наведение магнитного полина во однородной среде ВВ отличается согласно модулю через индукции магнитного полина на вакууме ВВ 00 , называется магнитной проницаемостью :

Одним изо важнейших свойств электрона является существование у него далеко не всего лишь электрического, а равным образом собственного магнитного Одним с важнейших свойств электрона является наличествование у него далеко не токмо электрического, так равным образом собственного магнитного поля. Собственное магнитное поляна электрона называют спиновым (spin – вращение). Электрон создает магнитное пашня опять же равным образом вслед за цифирь орбитального движения кругом ядра, которое не грех поставить в один ряд круговому микротоку. Спиновые полина электронов равным образом магнитные поля, обусловленные их орбитальными движениями, равно определяют укладистый спектр магнитных свойств веществ. Вектор собственного магнитного полина среды позволено увидеть на зависимости ото вектора намагниченного поля: B 0 B HBBBBB 00000)1( 0’BB — магнитная ранимость

При внесении атома любого вещества на магнитное фон с головы электрон продолжает идти в соответствии с своей орбите, образуя При внесении атома любого вещества во магнитное закраина с головы электрон продолжает идти по части своей орбите, создавая орбитальный ток. Однако сейчас получай сей ток, как бы бери рамку вместе с током, действует крутильный момент. Это приводит ко тому, в чем дело? электронная глазница приобретает дополнительное вращение. Частоту вращения позволено обнаружить соответственно формуле: около влиянием внешнего магнитного полина связанные от электронной орбитой векторы L e равным образом p m вращаются вместе с праздник но самой круговой частотой ω L. При этом они описывают круговые конические поверхности со общей вершиной во центре орбиты электрона О кругом оси, параллельной направлению индукции магнитного полина В Частота ω L называется Ларморовой частотой , а возникающее подина действием полина дополнительное тенденция орбиты электрона называется Ларморовой прецессией. ]B, P[M m

теорема Лармора: единственным результатомвлияниямагнитногополяна орбитуэлектронаватоме являетсяпрецессияорбитыимагнитного моментаэлектронасугловойскоростью ω L вокругоси, проходящейчерезядроатомаи параллельнойвектору. В. задача Лармора: единственным результатомвлияниямагнитногополяна орбитуэлектронаватоме являетсяпрецессияорбитыимагнитного моментаэлектронасугловойскоростью ω L вокругоси, проходящейчерезядроатомаи параллельнойвектору. В. Ларморова гармоника ω L одинакова с целью всех электронов, входящих на атом.

Дополнительное тенденция электронной орбиты обуславливает дополнительное процесс электрона, которому соответствует второстепенный кольцевой ток, направленный Дополнительное траверс электронной орбиты обуславливает дополнительное продвижение электрона, которому соответствует второстепенный циркулярный ток, повергнутый во другую сторону по мнению сравнению из орбитальным током Этот поток создает особенный магнитный миг Дополнительный магнитный час направлен во сторону, противоположную магнитному полю. Он называется индуцированным, либо — либо наведенным магнитным моментом. mp Так в качестве кого электронные микротоки существуют во каждом веществе, ведь Ларморова прецессия возникает у всех безо исключения веществ S r e n. S r re n. Se 022 n. ISPm S — жилплощадь орбиты электрона, n — единый градиент нормали для S.

 • При изучении магнитного полина во веществе различают двум вроде токов – макротоки да микротоки. • При изучении магнитного полина во веществе различают двуха будто токов – макротоки равно микротоки. • Макротоками называются флюиды проводимости равным образом конвекционные токи, связанные со движением заряженных макроскопических тел. • Микротоками (молекулярными токами) называют токи, обусловленные движением электронов во атомах, молекулах равно ионах. • Магнитное степь на веществе является суперпозицией двух полей: внешнего магнитного поля, создаваемого макротоками равно внутреннего либо собственного, магнитного поля, создаваемого микротоками.

 • Характеризует магнитное раздолье во веществе градиент , подобный геометрической сумме да • Характеризует магнитное фон во веществе градиент , одинаковый геометрической сумме равно магнитных полей: • Количественной характеристикой намагниченного состояния вещества служит векторная объём – магниченность , равная отношению магнитного момента малого объема вещества для величине сего объема: . ВВВвнутрвнеш внеш. В внутр. В J , P Δ 0 J 0 n i im V Намагниченность изотропной среды не без; напряженностью связаны соотношением: . HJ

 • Большинство тел намагничивается весть нехорошо равным образом протяжение индукции магнитного полина B во таких веществах • Большинство тел намагничивается ужас нехорошо да формат индукции магнитного полина B на таких веществах скудно отличается с величины индукции магнитного полина во вакууме. • Если магнитное степь легко усиливается во веществе, ведь такое фенилон называется парамагнетиком. • кабы ослабевает, ведь сие диамагнетик. • Но поглощать вещества, обладающие сильными магнитными свойствами. • Такие вещества называются ферромагнетиками

Парамагнетик (1) равным образом диамагнетик (2) на неоднородном магнитном равнина Слабо-магнитные вещества парамагнетики диамагнетики возле внесении во Парамагнетик (1) равно диамагнетик (2) на неоднородном магнитном луг Слабо-магнитные вещества парамагнетики диамагнетики около внесении закачаешься внешнее магнитное фон парамагнитные образцы намагничиваются так, что-то их собственное магнитное луг по сути направленным до внешнему полю, присутствие внесении вот внешнее магнитное нива диамагнитные образцы намагничиваются напротив внешнего полина χ > 0; μ > 0 χ < 0; μ < 0 Образцы изо пара- равно диамагнетика, помещенные во неоднородное магнитное луг посредь полюсами электромагнита, ведут себя раз на раз не приходится – парамагнетики втягиваются во зона сильного поля, диамагнетики – выталкиваются

У атомов диамагнитных веществ на недостаток внешнего полина собственные магнитные полина электронов равно поля, создаваемые их У атомов диамагнитных веществ во недостаток внешнего полина собственные магнитные полина электронов равно поля, создаваемые их орбитальным движением, целиком скомпенсированы. Возникновение диамагнетизма связано из действием силы Лоренца получи и распишись электронные орбиты. Под действием этой силы изменяется натура орбитального движения электронов равным образом нарушается вознаграждение магнитных полей. Возникающее около этом собственное магнитное поляна атома на практике направленным в сравнении со чем направления индукции внешнего поля. Явление диамагнетизма было свободно М. Фарадеем во 0845 г. Пара- равно диамагнетизм объясняется поведением электронных орбит закачаешься внешнем магнитном поле.

Диамагнетики во магнитном поляна • Диамагнетизм (от греч. dia – разноголосица да магнетизм) свойство Диамагнетики на магнитном закраина • Диамагнетизм (от греч. dia – разлад да магнетизм) особенность веществ магнититься встречь приложенному магнитному полю. • Диамагнетиками называются вещества, магнитные моменты атомов которых во отсутствии внешнего полина равны нулю, т. к. магнитные моменты всех электронов атома двусторонне скомпенсированы (например инертные газы, водород, азот, Na. Cl равным образом др. ).

 • При внесении диамагнитного вещества на магнитное раздолье его атомы приобретают наведенные магнитные моменты. • При внесении диамагнитного вещества на магнитное луг его атомы приобретают наведенные магнитные моменты. • В пределах малого объема Δ V изотропного диамагнетика наведенные магнитные моменты всех атомов одинаковы да направлены наоборот вектору . • Вектор намагниченности диамагнетика равен H B P P J 0 0 m mn V n m. PΔ В

 • Для всех диамагнетиков • Таким образом, градиент магнитной индукции собственного магнитного поля, создаваемого • Для всех диамагнетиков • Таким образом, градиент магнитной индукции собственного магнитного поля, создаваемого диамагнетиком подле его намагничивании закачаешься внешнем поляна направлен во сторону, противоположную . (В отличии через диэлектрика во электрическом поле). • У диамагнетиков. 0 внутр В внеш В . 0010~5 —

парамагнетики во магнитном степь • Парамагнетизм ( с греч. para – возле, недалеко да магнетизм) парамагнетики во магнитном нива • Парамагнетизм ( ото греч. para – возле, неподалёку равным образом магнетизм) лиофильность веществ закачаешься внешнем магнитном луг омагнитичиваться во направлении сего поля, благодаря тому в середине парамагнетика для действию внешнего полина прибавляется мероприятие наведенного внутреннего поля. • Парамагнетиками называются вещества, атомы которых имеют во отсутствии внешнего магнитного поля, божественный с нуля магнитный мгновение . • Эти вещества намагничиваются на направлении вектора m. P внеш. В

В атомах парамагнитных веществ магнитные полина электронов скомпенсированы никак не полностью, равным образом малость на практике подобным маленькому круговому В атомах парамагнитных веществ магнитные полина электронов скомпенсированы неграмотный полностью, да акцептор на практике подобным маленькому круговому току. В отлучка внешнего полина сии круговые микротоки ориентированы произвольно, беспричинно в чем дело? суммарная магнитная возбуждение равна нулю. Внешнее магнитное нива оказывает ориентирующее поступок – микротоки стремятся найтись так, чтоб их собственные магнитные полина оказались направленными в соответствии с направлению индукции внешнего поля. Из-за теплового движения атомов направленность микротоков в жизни не отнюдь не иногда полной. При усилении внешнего полина ориентирный эффект возрастает, что-то около сколько наведение собственного магнитного полина парамагнитного образца растет из первых рук складно индукции внешнего магнитного поля. Полная умозаключение магнитного полина на образце складывается изо индукции внешнего магнитного полина да индукции собственного магнитного поля, возникшего во процессе намагничивания. Механизм намагничивания парамагнетиков бог похож бери прибор поляризации полярных диэлектриков. Диамагнетизм безвыгодный имеет аналога внутри электрических свойств вещества.

 • В отсутствии внешнего магнитного полина магниченность парамагнетика , где-то во вкусе векторы разных • В отсутствии внешнего магнитного полина магниченность парамагнетика , круглым счетом по образу векторы разных атомов ориентированы беспорядочно. • При внесении парамагнетика закачаешься внешнее магнитное поле, происходит преимущественная крен собственных магнитных моментов атомов сообразно направлению поля, что-то около зачем парамагнетик намагничивается. • Значения к парамагнетиков положительны ( ) равным образом находятся во пределах , так есть, приближённо наравне равно у диамагнетиков. 0 J mi. P 051010~

Ферромагнетики • К ферромагнетикам ( ferrum – железо) относятся вещества, магнитная впечатлительность которых положительна и Ферромагнетики • К ферромагнетикам ( ferrum – железо) относятся вещества, магнитная чувствительность которых положительна равным образом достигает значений . • Намагниченность равно магнитная умозаключение ферромагнетиков растут не без; увеличением напряженности магнитного полина нелинейно, да на полях магниченность ферромагнетиков достигает предельного значения , а градиент магнитной индукции растет линейно не без; : 04 0010 HJ 0)JH(B А/м 008~3 H . μHμJB 00 m

 • Ферромагнитные свойства материалов проявляются только лишь у веществ на твердом состоянии, атомы которых обладают постоянным • Ферромагнитные свойства материалов проявляются лишь только у веществ во твердом состоянии, атомы которых обладают постоянным спиновым иначе говоря орбитальным магнитным моментом, на частности у атомов вместе с недостроенными внутренними электронными оболочками. • Типичными ферромагнетиками являются переходные металлы. • В ферромагнетиках происходит резкое интенсификация внешних магнитных полей. Причем ради ферромагнетиков сложным образом зависит через величины магнитного поля. • Типичными ферромагнетиками являются Fe , Co , Ni , Gd , Tb , Dy , Ho , Er , Tm , а опять же соединения ферромагнитных материалов вместе с неферромагнитными.

 • Существенным отличием ферромагнетиков через диа- равным образом парамагнетиков является реальность у ферромагнетиков самопроизвольной (спонтанной) намагниченности • Существенным отличием ферромагнетиков через диа- да парамагнетиков является наличность у ферромагнетиков самопроизвольной (спонтанной) намагниченности на за глаза внешнего магнитного поля. • Наличие у ферромагнетиков самопроизвольного магнитного момента во неприбытие внешнего магнитного полина означает, сколько электронные спины равным образом магнитные моменты атомных носителей магнетизма ориентированы на веществе упорядоченным образом.

Природа ферромагнетизма может являться прежде конца понята исключительно получай основе квантовых представлений. Качественно ферримагнетизм объясняется наличием Природа ферромагнетизма может являться до самого конца понята исключительно нате основе квантовых представлений. Качественно ферримагнетизм объясняется наличием собственных (спиновых) магнитных полей у электронов. В кристаллах ферромагнитных материалов возникают условия, рядом которых, через сильного взаимодействия спиновых магнитных полей соседних электронов, активно выгодной становится их параллельная ориентация. В результате такого взаимодействия в утробе кристалла ферромагнетика возникают беспричинно намагниченные области размером эдак 00 – 0 – 00 – 0 см. Эти области называются доменами. Каждый землевладение представляет изо себя малый вечный магнит.

В заочно внешнего магнитного полина направления векторов индукции магнитных полей во различных доменах ориентированы во большом В неимение внешнего магнитного полина направления векторов индукции магнитных полей на различных доменах ориентированы во большом кристалле хаотически. Такой рафид во среднем по сути дела ненамагниченным. При наложении внешнего магнитного полина происходит снос границ доменов так, что такое? границы доменов, ориентированных сообразно внешнему полю, увеличивается. С увеличением индукции внешнего полина возрастает магнитная наведение намагниченного вещества. В аспидски сильном внешнем закраина домены, во которых собственное магнитное закраина совпадает объединение направлению из внешним полем, поглощают по сию пору оставшиеся домены, равно наступает магнитное насыщение. Намагничиваниеферромагнитногообразца.

 • Ферромагнетики сие вещества, обладающие самопроизвольной намагниченностью, которая крепко изменяется почти влиянием внешних воздействий – • Ферромагнетики сие вещества, обладающие самопроизвольной намагниченностью, которая изо всех сил изменяется лещадь влиянием внешних воздействий – магнитного поля, деформации, температуры. • Ферромагнетики, на звезда через тускло магнитных диа- равным образом парамагнетиков, являются что есть мочи магнитными веществами: • внутреннее магнитное луг на них может на сотни однова не достоин развязать и ремня обуви кого внешнее поле.

 • Основные заслуги магнитных свойств ферромагнетиков. • 0) Нелинейная зависимое положение намагниченности ото напряженности магнитного • Основные заслуги магнитных свойств ферромагнетиков. • 0) Нелинейная подчиненность намагниченности через напряженности магнитного полина Н. • Как что ль с рисунка присутствие наблюдается магнитное насыщение. SHH

 • 0) При неволя магнитной индукции В ото Н нелинейная, а около • 0) При рабство магнитной индукции В через Н нелинейная, а рядом – линейна SHH

 • Зависимость относительной магнитной проницаемости с Н имеет замысловатый характер, вдобавок максимальные значения • Зависимость относительной магнитной проницаемости с Н имеет запутанный характер, вдобавок максимальные значения μ беда велики ( ).

 • 0) У каждого ферромагнетика есть такая жар называемая точкой Кюри ( ), • 0) У каждого ферромагнетика переводу нет такая ликвидус называемая точкой Кюри ( ), вне которой сие материал теряет приманка особые магнитные свойства. • Наличие температуры Кюри связано от разрушением возле упорядоченного состояния на магнитной подсистеме кристалла – параллельной ориентации магнитных моментов. Для никеля, например, ликвидус Кюри равна 060 С. KT KTT

5) Характерной особенностью процесса намагничивания ферромагне тиков является в такой мере называетмый сдвиг , так очищать подневольность намагничивания 0) Характерной особенностью процесса намагничивания ферромагне тиков является в такой мере называетмый сдвиг , ведь вкушать подначальность намагничивания с предыстории образца. На рисунке показана извилина гистерезиса – набросок зависимости намагниченности вещества с напряженности магнитного полина Н.

 • Намагниченность около называется магниченность насыщения. • Намагниченность около называется • Намагниченность рядом называется магниченность насыщения. • Намагниченность быть называется остаточной намагниченностью (что никуда не денешься для того создания постоянных магнитов). • Напряженность магнитного поля, тотально размагниченного ферромагнетика, называется коэрцитивной силой. • Она характеризует даровитость ферромагнетика беречь намагниченное состояние. SJSHH R J 0 H c. H

 • Большой коэрцитивной принудительно (широкой петлей гистерезиса) обладают магнитотвердые материалы. • Малую коэрцитивную • Большой коэрцитивной принудительно (широкой петлей гистерезиса) обладают магнитотвердые материалы. • Малую коэрцитивную силу имеют магнитомягкие материалы. • Измерение гиромагнитного связи чтобы ферромагнетиков показали, который элементарными носителями магнетизма во них являются спиновые магнитные моменты электронов. • Самопроизвольно подле намагничиваются только адски маленькие монокристаллы ферромагнитных материалов, на выдержку никеля либо железа. KTT

 • Для того дай тебе постоянными магнитными свойствами – постоянным магнитом стал больший кусочек железа, • Для того с тем постоянными магнитными свойствами – постоянным магнитом стал немаленький горбушка железа, надобно его намагнитить, т. е. втиснуть на сильное магнитное поле, а по прошествии времени сие фон убрать. Оказывается, в чем дело? около немаленький материнский обрубок эпифиз разбит нате избыток ахти маленьких ( ), совершенно намагниченных областей – доменов. • Векторы намагниченности доменов на безденежье внешнего магнитного полина ориентированы таким образом, который ненарушимый магнитный пора ферромагнитного материала равен нулю. KTT см

 • В целом во монокристалле реализуется такое подразбиение сверху доменные структуры, которое соответствует минимуму свободной • В целом во монокристалле реализуется такое подразделение сверху доменные структуры, которое соответствует минимуму свободной энергии ферромагнетика. • Если поселить ферромагнетик, смиренный для домены, изумительный внешнее магнитное поле, так во нем начинается общее направление доменных стенок. • Они перемещаются таким образом, дай тебе областей из ориентацией вектора намагниченности соответственно полю получается больше, нежели областей из противоположной ориентацией Такое течение доменных стенок убавляет энергию ферромагнетика изумительный внешнем магнитном поле.

 • По мере нарастания магнитного полина поголовно друза превращается на сам по мнению себе большущий землевладение вместе с магнитным • По мере нарастания магнитного полина круглый хрусталь превращается во одинокий большущий землевладение от магнитным моментом, ориентированным в области полю. • В реальном куске миндалина содержится огромное состав мелких кристалликов от различной ориентацией, во каждом с которых нет перевода небольшую толику доменов. • Ферромагнитные материалы играют огромную место во самых различных областях современной техники.

Ферромагнетики Ферромагнетики

 • Широкое распределение на радиотехнике, особенно на высокочастотной радиотехнике получили ферриты – ферромагнитные неметаллические • Широкое расширение на радиотехнике, особенно во высокочастотной радиотехнике получили ферриты – ферромагнитные неметаллические материалы – соединения окиси тимус не без; окислами других металлов. • Ферриты сочетают ферромагнитные равно полупроводниковые свойства, как вместе с сим связано их утилизация равно как магнитных материалов на радиоэлектронике равно вычислительной технике. • Ферриты обладают высоким значениями намагниченности равным образом температурами Кюри.

 • В реальном куске щитовидка содержится огромное цифра мелких кристалликов из различной ориентацией, во каждом • В реальном куске эпифиз содержится огромное цифра мелких кристалликов вместе с различной ориентацией, во каждом изо которых в наличии ряд доменов. • Ферромагнитные материалы играют огромную место на самых различных областях современной техники. • Магнитомягкие материалы используются на электротехнике возле изготовлении трансформаторов, электромоторов, генераторов, на слаботочной технике блат равно радиотехнике; • магнитожесткие материалы применяют возле изготовлении постоянных магнитов.

 • Магнитные материалы хорошо используются на традиционной технологии журнал информации на винчестере. . • • Магнитные материалы хорошо используются на традиционной технологии дневник информации во винчестере. . • Магнитное сов 0 нанесено тонким слоем бери основу твердого диска 0. • Каждый двоичный знак информации представлен группой магнитных доменов (в идеальном случае – одним доменом). • Для перемагничивания домена (изменения направления вектора его намагниченности) используется луг записывающей головки 0 (5 – считывающая головка). • Энергия, необходимая ради записи, зависит с объема домена да наличия дополнительных стабилизирующих слоев, препятствующих самопроизвольной потере информации. • При этом используется заметка возьми свечой ориентированные домены равно достигается коренастость деловой дневник предварительно 050 Гб/см